Заключение и основные выводы.

Проведенные исследования показали существование корреляции между случайным распределением ионов основного и замещающего со­става в структуре тетрагональной вольфрамовой бронзы и однородно­стью макроскопического пространственного распределения поляризации в сегнетоэлектрических монокристаллах твердых растворов ниобата ба­рия стронция и ниобата бария кальция.

На основании полученных результатов были сделаны следующие выво­ды:

1. Впервые проведено систематическое исследование зависимости пиро­электрических свойств и состояния поляризации монокристаллов твердых растворов ниобата бария стронция (с х= 0,26; 0,35; 0,5; 0,61 и 0,70) и ниобата бария кальция (с х= 0,28; 0,30 и 0,32) от концентрации замещающего состава. Для всех исследуемых составов установлено, что у поляризованных образцов изначальное значение поляризации (пирокоэффициента) на стороне + P_s, меньше, чем на стороне - P_s.

2. Установлено, что в соответствии с концепцией теории случайных по­лей (Random fields), определяющее влияние на характер распределе­ния поляризации по толщине образцов монокристаллов твердых рас­творов оказывают случайные распределения ионов основного и заме­щающего состава. Случайное распределение ионов Sr и Ba (в кристал­лах SBN) и Ca и Ba (в кристаллах CBN) является причиной того, что пироотклик, а для CBN и петли диэлектрического гистерезиса, наблю­даются при температурах выше температуры Кюри. Предварительный отжиг кристалла SBN61 способствует более однородной поляризации по толщине образца во внешнем электрическом поле.

3. Показано, что после охлаждения из параэлектрической фазы в кри­сталлах SBN26 и SBN35 поляризованное состояние сохраняется, кри­сталлы SBN50 и CBN28 полностью деполяризуются, а в кристаллах SBN61, SBN70, CBN30 и CBN32 возникает система встречных доме­нов. Отжиг образцов SBN61 приводит к возникновению униполярного состояния, способствующего восстановлению однородной поляриза­ции после охлаждения из параэлектрической фазы.

4. С использованием пироэлектрического метода установлено, что в про­цессе охлаждения из параэлектрической фазы кристаллов SBN61,

SBN70, CBN30 и CBN32 образуется система встречных доменов, с на­правлением поляризации противоположным градиенту температуры, направленному к центру образа.

5. В процессе нагрева кристаллов SBN обладающих релаксорными свой­ствами (SBN61 и SBN72) на стороне + P_sвозникает слой с инверсной поляризацией.

6. Продемонстрирована независимость температуры максимума диэлек­трической проницаемости от частоты у кристаллов CBN с x = 0,28; 0,30 и 0,32, что свидетельствует об отсутствии у них релаксорных свойств.

7. Обнаружен эффект дестабилизации поляризации в поверхностном слое образцов кристаллов CBN в результате термоциклирования. В образцах кристалла CBN28 неоднородное распределение поляризации по толщине также формируется после выдержки в переменном элек­трическом поле. На кристаллы CBN30 и CBN32 переменное электри­ческое поле подобного влияния не оказывает.

8. Введение в монокристаллы SBN61 примеси Eu, стабилизирует состоя­ние поляризации в образце, что проявляется как в более однородном распределении поляризации в объеме поляризованного образца леги­рованного Eu, так и в сохранении переключательной способности вблизи фазового перехода.