ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ.

Проведенные исследования показали существование корреляции между случайным распределением ионов основного и замещающего состава в структуре тетрагональной вольфрамовой бронзы и однородностью макроскопического пространственного распределения поляризации в сегнетоэлектрических монокристаллах твердых растворов ниобата бария стронция и ниобата бария кальция.

На основании полученных результатов можно сделать следующие выводы:

1. Впервые проведено системааичеекое исслддваание зввисимости

пироэлектрических свойств и состояния поляризации монокристаллов твердых растворов ниобата бария стронция (с .∖' = 0,26; 0,35; 0,5; 0,61 и 0,70) и ниобата бария кальция (с .∖' = 0,28; 0,30 и 0,32) от концентрации замещающего состава. Для всех исследуемых составов установлено, что у поляризованных образцов изначальное значение пирокоэффициента на стороне + P_s,меньше, чем на стороне - P_s.

2. Установлено, что в соответствии с концепцией теории случайных полей (Random fields), определяющее влияние на характер распределения поляризации по толщине образцов монокристаллов твердых растворов оказывают случайные распределения ионов основного и замещающего состава. Случайное распределение ионов Sr и Ва (в кристаллах SBN) и Са и Ва (в кристаллах CBN) является причиной того, что пироотклик, а для CBN и петли диэлектрического гистерезиса, наблюдаются при температурах выше температуры Кюри. Предварительный отжиг кристалла SBN61 способствует более однородной поляризации по толщине образца во внешнем электрическом поле.

3. Показано, что после охлаждения из параэлектрической фазы в кристаллах SBN26 и SBN35 поляризованное состояние сохраняется, кристаллы SBN50 и CBN28 полностью деполяризуются, а в кристаллах SBN61, SBN70, CBN30 и CBN32 возникает система встречных доменов. Отжиг образцов SBN61 приводит к возникновению униполярного состояния, способствующего

восстановлению однородной поляризации после охлаждения из параэлектрической фазы.

4. С использованием пироэлектрического метода установлено, что в процессе охлаждения из параэлектрической фазы кристаллов SBN61, SBN70, CBN30 и CBN32, образуется система встречных доменов, с направлением поляризации противоположным градиенту температуры, направленному к центру образа.

5. В процессе нагрева кристаллов SBN обладающих релаксорными свойствами (SBN61 и SBN72) на стороне + P_sвозникает слой с инверсной поляризацией.

6. Продемонстрирована независимость температуры максимума диэлектрической проницаемости от частоты у кристаллов CBN с х = 0,28; 0,30 и 0,32, что свидетельствует об отсутствии у них релаксорных свойств.

7. Обнаружен эффект дестабилизации поляризации в поверхностном слое образцов кристаллов CBN в результате термоциклирования. В образцах кристалла CBN28 неоднородное распределение поляризации по толщине также формируется после выдержки в переменном электрическом поле. На кристаллы CBN30 и CBN32 переменное электрическое поле подобного влияния не оказывает.

8. Введение в монокристаллы SBN61 примеси Ей стабилизирует состояние поляризации в образце, что проявляется как в более однородном распределении поляризации в объеме поляризованных образцов легированных Ей, так и в сохранении переключательной способности вблизи фазового перехода.