Сбор индуцированного заряда в планарном детекторе

Дальнейшее моделирование выполнялось аналитически на основе данных, полученных для каждого исходного гамма-кванта с энергией Wo. Сбор заряда в детекторе учитывался на трехмерной координатной сетке с шагом Т.

трехмерной матрицы неравновесного заряда Q_ljmв объеме детектора. Индекс m относится к оси OZ, направлению параллельному толщине детектора.

Неравновесный заряда в ячейке материала детектора рассчитывался исходя из величин поглощенной энергии Wи энергии образования пары е:

Эффективность сбора заряда ηрассчитывалась для планарного детектора по уравнению Гехта из условия постоянного поля Eи отсутствию обратного выброса носителей [13]: где- подвижность, время захвата электрона и дырки на ловушку

соответственно, h - толщина детектора.

Для исходной конфигурации с заданными транспортными характеристиками μ_e,τ_e, μ_p,τ_pвычислялась матрица эффективности сбора

Расчет индуцированного заряда на электроде Q = Q_e + Q_pвыполнялся суммированием по всем ячейкам сетки:

Баллистический эффект учитывался проверкой соотношения времен пролета электронов t_eи дырок t_pсо временем формирования t_F.Например, заряд, индуцированный в результате движения дырки (при отсутствии его захвата), равен:

3.4.6.