Сравнение диэлектрических характеристик двухслойных образцов, поляризованных в противоположном направлении.
Сравнительный анализ частотных зависимостей действительной (рис. 4.15,а) и мнимой (рис. 4.15,6) частей комплексной диэлектрической проницаемости двухслойных образцов Zl и Z2 показал, что поведение £’(/■) не зависит от направления поляризации образца относительно взаимного расположения слоев с разной концентрацией олова.
Имеет место только различие значений fво всем частотном диапазоне: для образца Z2 значение на частоте 30 Гц составляет 4560, на частоте 1 МГц - 3560, в то время, как для образца Zl оно равно 3300 и 2000 соответственно. В тоже время частотная зависимость ε'"(f)при изменении направления поляризации в образце изменяется принципиальным образом. Так, у образца Zl на зависимости ε'(f)присутствует четко выраженный максимум, соответствующий частоте ~ 27 кГц. Наличие максимума позволяет определить наиболее вероятное время релаксации как величину, обратную частоте, на которой имеет место максимум ε"(f).В результате имеем: τ = 0.59 Io 5с На частотной зависимости ε'(f)образца Z2 четко выраженный максимум отсутствует, вследствие чего не представляется возможным определить наиболее вероятное время релаксации исходя из зависимости ε"(f) , но наблюдается резкий рост диэлектрических потерь (~ в 7 раз) на высоких частотах, т.е. при увеличении частоты от 70 кГц до 1 МГц. Возможно максимум на графике зависимости ε'(f)для образца Z2 имеет место в области более высоких частот, вне предела проводимых в настоящей работе измерений.В ходе анализа диаграмм f'(f) (рис. 4.16) для образца Zl определены наиболее вероятные времена релаксации: в области низких частот спектра
τ = 0.52 ■ lo^3 c 5 в высокочастотной области спектра т = 0.59 ■ lo^sс в области низких частот для этого образца обнаруживается сильное влияние проводимости на постоянном токе, что выражается в линейной зависимости ε' (ε) (рис.
4.16,а). Для образца Z2 (рис. 4.16,6) в области высоких частот на диаграмме ε' (ε) по экспериментальным результатам может быть проведена экстраполяция дуги полуокружности. Это говорит о присутствии релаксационного процесса в соответствующей частотной области, однако максимальное значение ε, согласно которому можно определить величину наиболее вероятного времени релаксации, находится за пределами области измеренных значений, что не позволяет определить наиболее вероятное время релаксации для данного процесса в данном частотном диапазоне. В низкочастотной области спектра наблюдается линейная зависимость ε'(ε), что свидетельствует о существенном вкладе проводимости на постоянном токе в процессы релаксации в низкочастотной области спектра.
Рис. 4.15. Частотная зависимость действительной (а) и мнимой (б) частей комплексной диэлектрической проницаемости для двухслойных образцов на основе керамики BTS: 1 - Zl, 2 - Z2.
104
Рис. 4.16. Диаграммы ε' (ε) для двухслойных образцов на основе керамики BTS Zl (а) и Z2 (б).
Для обоих образцов Zl и Z2 наблюдается рост проводимости с увеличением частоты переменного электрического поля (рис. 4.17). В то же время, если на низких частотах проводимость образца Zl незначительно выше, чем у Z2, то, начиная с частоты 200 кГц, она уже меньше, и на частоте 1 МГц проводимость образца Z2 на порядок больше, чем у образца Zl.
Рис. 4.17. Частотная зависимость действительной части проводимости двухслойных образцов Zl (кривая 1) и Z2 (кривая 2).
Проведя сравнительный анализ диэлектрических характеристик двухслойных образцов Zl и Z2 можно сделать вывод о влиянии взаимного направления поляризации и градиента концентрации олова на
диэлектрические свойства образцов керамики BTS. состоящих из слоев с двумя различными концентрациями олова.
4.2.2.2.
Еще по теме Сравнение диэлектрических характеристик двухслойных образцов, поляризованных в противоположном направлении.:
- Сравнение диэлектрических характеристик четырехслойных образцов BTS, с линейным (V) и ступенчатым (PG) градиентом олова.
- Зависимость диэлектрических характеристик образцов керамики BTS от числа слоев с разной концентрацией олова.
- Анализ пироотклика двухслойных сегнетоэлектрических структур с противоположным значением поляризации
- Теорема 27. Третье правило. Если два тела равны по массе, но В движется немного скорее А, то не только А отразится в противоположном направлении, но и В перенесет на А половину своего излишка скорости, и оба будут продолжать движение с равной скоростью в одном направлении.
- Характеристики исследуемых образцов
- Глава 3.Исследования диэлектрических и тепловых характеристик монокристаллов парателлурита
- Определение диэлектрических характеристик и электропроводности в переменном поле
- Температурные измерения диэлектрических характеристик тонких пленок ЦТС
- Измерение вольт-фарадных, частотных и температурных зависимостей диэлектрической проницаемости и диэлектрических потерь
- Теорема 31. Седьмое правило. Если В и А движутся по одному направлению, А медленнее, а В, следуя за ним, быстрее, так что, наконец, тело В нагоняет А, и если при этом А больше В, но избыток скорости В больше избытка величины А, то В перенесет на А столько своего движения, что после этого оба тела будут двигаться с равной скоростью и в том же направлении. Ио если бы излишек величины А был больше излишка скорости В, то В было бы отражено телом А в противоположном направлении, но удержало бы при э
- Измерение транспортных и вольт-амперных характеристик образцов
- Температурные зависимости диэлектрической проницаемости и диэлектрических потерь
- Влияние условий синтеза пленок PZT(54∕46) на дисперсию диэлектрических характеристик и проводимость по переменному току