Основные выводы по результатам работы

1. Увеличение числа перовскитоподобных слоев в керамике, на основе титанатов висмута со структурами типа слоистого перовскита, приво­дит к изменению диэлектрических характеристик и характера диспер­сии.

2. Для керамик на основе титаната висмута со структурой типа слоистого пирохлора, как и для составов со структурой типа слоистого перовски­та, наблюдается существенное отличие наиболее вероятного времени релаксации состава с примесными атомами меди (7.77 ∙ 10^-3 с) от соста­вов с примесными атомами железа (0.71 ∙ 10^-3 с) и хрома (1.43 ∙ 10^-3 с). Данный факт, также как и для составов со структурой типа слоистого перовскита, объясняется большим ионным радиусом атома меди по сравнению с ионными радиусами атомов железа и хрома.

3. Показано, что аномалии на температурных зависимостях диэлектриче­ской проницаемости образцов слоистой керамики на основе BTS не совпадают с температурами структурных фазовых переходов состав­ляющих компонент (BTS15 - 19 ^oC, BTS12.5 - 36 ^oC, BTS10 - 56 ^oC, BTS7.5 - 70 ^oC). Основной максимум наблюдается при температуре 45^оС не зависимо от числа слоев.

4. Температурная зависимость пирокоэффициента у всех слоистых образ­цов керамики на основе BTS имеет два максимума, температура кото­рых не зависит от числа слоев.

5. Установлено, что выдержка образцов при температуре параэлектриче- ской фазы (~ 80 ^оС) в течение 30 минут ликвидирует различие в профи­ле поляризации поляризованных четырехслойных образцов, получен­ных разными способами - спеканием и склеиванием. Профиль поляри­зации четырехслойного образца полученного методом спекания соот­ветствует рассчитанному теоретически только у образца, поляризован­ного после выдержки при температуре параэлектрической фазы.

6. Выявлена зависимость диэлектрических свойств двухслойных образцов керамики BTS от взаимного направления вектора спонтанной поляри­зации и градиента концентрации олова. У образца с противоположным направлением векторов поляризации и градиента действительная часть комплексной диэлектрической проницаемости меньше соответствую­щих значений для образца, поляризованного в направлении градиента, а на частотной зависимости тангенса угла диэлектрических потерь при­сутствует максимум.

7. Различие профиля поляризации (линейный, ступенчатый) приводит к изменению остаточной поляризации и дисперсии комплексной диэлек­трической проницаемости и отличию диэлектрических свойств трех- и четырехслойных образцов от свойств двухслойного образца. У двух­слойного образца, имеющего ступенчатый профиль поляризации, зна­чение остаточной поляризации в 4 раза меньше, а частотная зависи­мость тангенса угла диэлектрических потерь имеет максимум, тогда как для образцов с профилем поляризации приближенным к линейному (трех- и четырехслойные) он отсутствует. Согласно диаграммам ε"(ε'), у трех- и четырехслойных образцов проводимость на постоянном токе вносит существенный вклад в процессы релаксации в области высоких частот, что выражается линейной зависимостью ε''(ε') в левой части диаграммы.

8. Вид межслойной границы (размытая, у спеченного образца и четкая у склеенного) изменяет характер релаксационных процессов, протекаю­щих в четырехслойном образце керамики BTS в переменном электри­ческом поле. Наличие четко выраженной границы раздела приводит к увеличению наиболее вероятного времени релаксации на низких часто­тах, что свидетельствует об увеличении вклада миграционной поляри­зации в релаксационные процессы.