<<
>>

1.2.2. Метод ИК - спектроскопии

Данный метод применим только к материалам прозрачным в ИК - спектре и обладающим ближним порядком, что обусловлено применимостью модели для аморфных тел, в которой коэффициент тепловой диффузии можно рассчитать из величины средней длины свободного пробега фонона.

Киттель первым показал, что для ближнего порядка в аморфных телах, полагая среднюю длину свободного пробега фонона постоянной, независимой от длины волны и плотности фонона, теплопроводность может быть выражена следующим образом [18]:

где cv- теплоемкость единицы объема аморфного тела, (и) - средняя скорость фонона в теле. Так как средняя скорость (и) практически не зависит от температуры, коэффициент тепловой диффузии пропорционален lph [19]. Дебай [20] предположил, что теплопроводность диэлектриков может быть получена по аналогии с теорией кинетики газов, если отождествить процессы рассеивания фононов с молекулярными столкновениями. Тогда:

где ci- теплоемкость їоимоды, ui- групповая скорость, τi- среднее свободное время жизни между столкновениями. Если колебания решетки представить как сумму затухающих гармонических осцилляторов Лоренца [21, 22], то среднее время жизни фононов может быть получено из ИК - спектров отражения. Применяя к ИК-спектрам отражения анализ Крамера-Кронига [23] можно определить ИК-спектр мнимой части диэлектрической функции. Большое число мод колебаний, присущее аморфным телам, дает закон дисперсии мнимой диэлектрической проницаемости - ε''(ω). Средняя ширина максимума ε''(ω) ИК-спектра, определяемая на половине полной величины пика ε''(ω) (принятое сокращение в английской транскрипции FWHM- средняя ширина половины максимума), представляет все оптические моды колебаний.

Отсюда можно получить выражение для величины теплопроводности [22]:

где ρ- плотность, М - молярная масса, Z- количество единиц формулы, приходящихся на одну ячейку, γ = 2πc∆ω- коэффициент затухания осцилляций, Δω - средняя ширина половины максимума (FWHM) ε2(ω) в см-1. Тогда коэффициент тепловой диффузии рассчитывается как

для (w) = (u1 + 2ut)/3 ≈ 4100м/с, где ulи utозначают продольную и поперечную скорости звука соответственно [24].

Измерения спектров отражения на кристаллах SBN были выполнены в инфракрасной области от 370 до 7800 см-1 волнового вектора, используя спектрометр S2000 FT-IR (Perkin Elmer). Поверхность образцов полировалась с 0.5 мкм алмазной пастой.

1.3

<< | >>
Источник: Калугина Ольга Николаевна. ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОВЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ МЕТОДОМ ТЕПЛОВОЙ ВОЛНЫ. Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук. Тверь - 2016. 2016

Еще по теме 1.2.2. Метод ИК - спектроскопии:

  1. Метод МР-спектроскопии
  2. Методика исследования сегнетоэлектрических материалов методом нелинейной диэлектрической спектроскопии
  3. Метод нелинейной диэлектрической спектроскопии
  4. Мультивоксельная МР-спектроскопия
  5. 1.4. Протонная МР-спектроскопия в диагностике и ведении пациентов с опухолями молочной железы
  6. Одновоксельная протонная МР-спектроскопия (SV?Н-МРС )
  7. Оптическая спектроскопия германия
  8. Одновоксельная протонная магнитно-резонансная спектроскопия (SV ?H-МРС)
  9. Комплексная МР-маммография с динамическим контрастированием и одновоксельная протонная МР-спектроскопия в группе здоровых добровольцев
  10. Комплексная МР-маммография с динамическим контрастированием и одновоксельная протонная МР-спектроскопия в группе пациентов с заболеваниями молочных желез
  11. Меладзе Нино Вахтанговна. Роль магнитно-резонансной спектроскопии в комплексной диагностике опухолей молочной железы, 2013
  12. 1.4. Метод теории государства и права. Принципы научного познания. Общенаучные методы. Частнонаучные методы