1.2.2. Метод ИК - спектроскопии
Данный метод применим только к материалам прозрачным в ИК - спектре и обладающим ближним порядком, что обусловлено применимостью модели для аморфных тел, в которой коэффициент тепловой диффузии можно рассчитать из величины средней длины свободного пробега фонона.
Киттель первым показал, что для ближнего порядка в аморфных телах, полагая среднюю длину свободного пробега фонона постоянной, независимой от длины волны и плотности фонона, теплопроводность может быть выражена следующим образом [18]:
где cv- теплоемкость единицы объема аморфного тела, (и) - средняя скорость фонона в теле. Так как средняя скорость (и) практически не зависит от температуры, коэффициент тепловой диффузии пропорционален lph [19]. Дебай [20] предположил, что теплопроводность диэлектриков может быть получена по аналогии с теорией кинетики газов, если отождествить процессы рассеивания фононов с молекулярными столкновениями. Тогда:
где ci- теплоемкость їоимоды, ui- групповая скорость, τi- среднее свободное время жизни между столкновениями. Если колебания решетки представить как сумму затухающих гармонических осцилляторов Лоренца [21, 22], то среднее время жизни фононов может быть получено из ИК - спектров отражения. Применяя к ИК-спектрам отражения анализ Крамера-Кронига [23] можно определить ИК-спектр мнимой части диэлектрической функции. Большое число мод колебаний, присущее аморфным телам, дает закон дисперсии мнимой диэлектрической проницаемости - ε''(ω). Средняя ширина максимума ε''(ω) ИК-спектра, определяемая на половине полной величины пика ε''(ω) (принятое сокращение в английской транскрипции FWHM- средняя ширина половины максимума), представляет все оптические моды колебаний.
Отсюда можно получить выражение для величины теплопроводности [22]:
где ρ- плотность, М - молярная масса, Z- количество единиц формулы, приходящихся на одну ячейку, γ = 2πc∆ω- коэффициент затухания осцилляций, Δω - средняя ширина половины максимума (FWHM) ε2(ω) в см-1. Тогда коэффициент тепловой диффузии рассчитывается как
для (w) = (u1 + 2ut)/3 ≈ 4100м/с, где ulи utозначают продольную и поперечную скорости звука соответственно [24].
Измерения спектров отражения на кристаллах SBN были выполнены в инфракрасной области от 370 до 7800 см-1 волнового вектора, используя спектрометр S2000 FT-IR (Perkin Elmer). Поверхность образцов полировалась с 0.5 мкм алмазной пастой.
1.3
Еще по теме 1.2.2. Метод ИК - спектроскопии:
- Метод МР-спектроскопии
- Методика исследования сегнетоэлектрических материалов методом нелинейной диэлектрической спектроскопии
- Метод нелинейной диэлектрической спектроскопии
- Мультивоксельная МР-спектроскопия
- 1.4. Протонная МР-спектроскопия в диагностике и ведении пациентов с опухолями молочной железы
- Одновоксельная протонная МР-спектроскопия (SV?Н-МРС )
- Оптическая спектроскопия германия
- Одновоксельная протонная магнитно-резонансная спектроскопия (SV ?H-МРС)
- Комплексная МР-маммография с динамическим контрастированием и одновоксельная протонная МР-спектроскопия в группе здоровых добровольцев
- Комплексная МР-маммография с динамическим контрастированием и одновоксельная протонная МР-спектроскопия в группе пациентов с заболеваниями молочных желез
- Меладзе Нино Вахтанговна. Роль магнитно-резонансной спектроскопии в комплексной диагностике опухолей молочной железы, 2013
- 1.4. Метод теории государства и права. Принципы научного познания. Общенаучные методы. Частнонаучные методы